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等離子體炬主要利用陰陽(yáng)極間施加的電壓加速初始電子達(dá)到電離氣體的動(dòng)能,碰撞中性氣體,使氣體原子或分子電離形成持續(xù)的等離子體的裝置。
大氣等離子體通常是指在接近或等于標(biāo)準(zhǔn)大氣壓條件下,在充滿特殊氣體的其他腔體中或普通空氣中激發(fā)產(chǎn)生的等離子體。人工激發(fā)等離子體的方法很多,例如,激光輻射電離以及氣體放電等,其中,人工生成大氣壓等離子體的主要方式為在一定的氣體空間內(nèi)施加強(qiáng)電場(chǎng),當(dāng)電場(chǎng)強(qiáng)度超過一定值時(shí),氣體將發(fā)生擊穿并產(chǎn)生放電。由于在大氣壓環(huán)境下,氣體的粒子密度比低氣壓時(shí)大,進(jìn)而電子自由程也極小于低氣壓時(shí)的電子自由程,因此產(chǎn)生氣體放電的電壓比低氣壓的情況要高很多。
低溫大氣高壓等離子體炬裝置
如圖1-1所示為典型的低溫大氣高壓等離子體炬裝置的結(jié)構(gòu),其主要結(jié)構(gòu)為棒電極和金屬管。
圖1-1 低溫大氣高壓等離子體炬裝置的典型結(jié)構(gòu)
棒電極接高壓電源,金屬管與地連接并保持零電勢(shì),棒電極置于金屬管正中心。金屬管兩端為通孔結(jié)構(gòu),通孔的一邊設(shè)計(jì)為噴嘴形狀,另一邊與工作氣體連接,該結(jié)構(gòu)可以將高壓擊穿工作氣體產(chǎn)生的等離子體從內(nèi)部電極間隙以等離子體射流的形式擴(kuò)展到周圍環(huán)境中。
空間中,工作區(qū)域和電極之間的放電區(qū)域可以通過等離子體射流彼此分離,并且等離子體射流中的活性物質(zhì)和帶電粒子能夠被直接輸送到待處理的物體表面并獲得優(yōu)異的處理效果,因此低溫大氣高壓等離子體炬裝置產(chǎn)生的等離子體對(duì)需要處理的物品尺寸以及形狀沒有特殊要求,可以廣泛地應(yīng)用到實(shí)際生活中去。
大氣壓中的氣體放電也包括電弧放電,可產(chǎn)生大氣壓熱平衡等離子體。為了使高電壓時(shí)氣體放電均勻并且避免其轉(zhuǎn)化為電弧放電,一般情況下,將絕緣介質(zhì)放入至兩電極間,這被稱作介質(zhì)阻擋放電。
介質(zhì)阻擋放電是在大氣環(huán)境下產(chǎn)生非熱平衡
低溫等離子體
的主要方式之一,兩個(gè)平行板組成兩個(gè)電極或一根同軸棒(或線)與一個(gè)金屬管構(gòu)成兩個(gè)電極是介質(zhì)阻擋放電主要的兩種電極結(jié)構(gòu)。用特定的工作氣體(如空氣、惰性氣體、氮?dú)獾龋┨畛鋬蓚€(gè)電極之間的間隙,且絕緣介質(zhì)至少覆蓋其中一個(gè)電極或者放置于兩個(gè)電極之間是介質(zhì)阻擋放電的主要特征。如圖1-2所示。
圖1-2 低溫大氣高壓等離子體炬裝置
當(dāng)產(chǎn)生介質(zhì)阻擋放電時(shí),在絕緣介質(zhì)的表面將存在電荷積累,然后將存在可以減弱原始外部電場(chǎng)的反向空間電場(chǎng)。放電電流的增加受到限制,從而可以防止放電轉(zhuǎn)換成火花放電或電弧放電。不同工作氣體或者不同類型的施加電壓產(chǎn)生的放電模式可以是絲狀或輝光放電。絲狀放電模式通常具有放電時(shí)間和空間不規(guī)則分布的特征以及大量的細(xì)絲狀微放電通道,并且,盡管單個(gè)微放電通道的放電電流的密度很高,大于100A/cm2,但是壽命僅為10~100ns。由于絲狀放電模式具有密度大的細(xì)絲電流和不均勻放電的特點(diǎn),會(huì)導(dǎo)致被處理的物體表面處理不均勻或受到損傷等后果,在一定程度上,介質(zhì)阻擋絲狀放電的應(yīng)用受到限制。介質(zhì)阻擋放電的輝光放電模式類似于低壓環(huán)境中的輝光放電,放電是均勻的且在兩個(gè)電極之間的間隙中擴(kuò)散。輝光放電模式可以更好地補(bǔ)償絲狀放電的缺陷,在低溫非熱平衡狀態(tài)下激發(fā)產(chǎn)生等離子體,該等離子體中的化學(xué)物質(zhì)具有極高的活性。但是由于擊穿氣體的電壓在大氣環(huán)境中很高,例如空氣為30kV/cm,因此介質(zhì)阻擋放電通常具有毫米至厘米量級(jí)的較窄間隙。如果繼續(xù)增大電壓,由于電場(chǎng)在放電間隙中分布不均勻,則可能會(huì)使介質(zhì)阻擋放電快速轉(zhuǎn)化為火花放電,同時(shí)過高的電壓在實(shí)際應(yīng)用中也存在安全隱患。因此介質(zhì)阻擋輝光放電在處理幾何形狀不規(guī)則、規(guī)模較大或尺寸較大的物體時(shí),具有一定的局限性。
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